Номер 1, страница 20 - гдз по физике 11 класс тетрадь для лабораторных работ Парфентьева

Авторы: Парфентьева Н. А.
Тип: Тетрадь для лабораторных работ
Серия: классический курс
Издательство: Просвещение
Год издания: 2010 - 2025
Уровень обучения: базовый и углублённый
Цвет обложки: фиолетовый
ISBN: 978-5-09-098316-7
Популярные ГДЗ в 11 классе
Лабораторная работа № 4. Исследование зависимости периода колебаний пружинного маятника от жёсткости пружины - номер 1, страница 20.
№1 (с. 20)
Условие. №1 (с. 20)
скриншот условия





Лабораторная работа № 4
Исследование зависимости периода колебаний пружинного маятника от жёсткости пружины
Цель работы: изучить колебания пружинного маятника, состоящего из нескольких пружин, и определить влияние жёсткости пружины на период колебаний пружинного маятника.
1. Теоретическая часть
Период колебаний, как известно, определяется параметрами системы.
Пружинный маятник состоит из пружины жёсткостью $\text{k}$ и подвешенного к ней груза массой $m$.
При определении периода колебаний считается, что вся жёсткость сосредоточена в пружине, а масса обладает только груз (система с сосредоточенными параметрами). Период колебаний, определённый из опыта, совпадает с теоретически рассчитанным значением в том случае, если масса пружины много меньше массы груза.
На груз, подвешенный к пружине, действуют силы упругости и тяжести (рис. 10): $mg + \vec{F}_{\text{упр}} = 0$
При определении периода колебаний считается, что вся жёсткость сосредоточена в пружине, а масса обладает только груз (система с сосредоточенными параметрами). Период колебаний, определённый из опыта, совпадает с теоретически рассчитанным значением в том случае, если масса пружины много меньше массы груза.
На груз, подвешенный к пружине, действуют силы упругости и тяжести (рис. 10): , сила упругости согласно закону Гука равна
$F_{\text{упр}} = -kx$. (1)
В проекции на ось OX
$mg - kx_0 = 0$. (2)
При дополнительном растяжении пружины на $\text{x}$ согласно второму закону Ньютона запишем
$ma_x = mg - k(x + x_0)$.
Учитывая формулу (2), получим $ma_x = -kx$, или
$a_x = -\frac{k}{m}x$. (3)
Уравнение гармонических колебаний имеет вид
$a_x = -\omega^2x$. (4)
Из (3) и (4) находим выражение для определения собственной частоты и периода колебаний пружинного маятника:
$\omega = \sqrt{\frac{k}{m}}$, $T = 2\pi\sqrt{\frac{m}{k}}$.
Жёсткость пружины $\text{k}$ зависит от её геометрических размеров (длины, толщины) и от материала, из которого она сделана.
1. Пусть две разные пружины прикреплены к грузу параллельно; очевидно, что при одной и той же массе подвешенного груза
$T = 2\pi\sqrt{\frac{m}{k_1 + k_2}}$, (5) Рис. 11
где $k_1$ и $k_2$ — жёсткости пружин (рис. 11).
Сумма $(k_1 + k_2)$ в этом случае есть эффективная жёсткость, т. е. жёсткость такой воображаемой пружины, которая при той же массе подвешенного груза обеспечивает колебания с тем же периодом, что и две пружины:
$T = 2\pi\sqrt{\frac{m}{k_{\text{эфф}}}}$, где $k_{\text{эфф}} = k_1 + k_2$.
Если пружины с разными жёсткостями соединены последовательно, то вследствие предположения об их невесомости сила упругости, действующая в любом сечении пружины, постоянна, а деформация пружин различна: $k_1x_1 = k_2x_2$, смещение тела от положения равновесия равно
$x = x_1 + x_2 = x_1(1 + \frac{k_1}{k_2})$.
На груз действует сила упругости $F_1 = k_1x_1$, а ускорение тела определяется полным смещением $\text{x}$, тогда согласно второму закону Ньютона получим
$ma_x = -\frac{k_1k_2}{k_1 + k_2}x$.
Для периода колебаний получим выражение
$T = 2\pi\sqrt{\frac{m(k_1 + k_2)}{k_1k_2}}$. (6)
В этом случае эффективная жёсткость равна
$k_{\text{эфф}} = \frac{k_1k_2}{k_1 + k_2}$.
2. Зависимость периода колебаний от параметров пружины.
Если пружины сделаны из одного материала и проволоки одной толщины, но разной длины, то периоды колебаний маятников при одной и той же массе будут разными.
Закон Гука можно записать следующим образом:
$\varepsilon = \frac{\sigma}{E}$. (7)
где $\varepsilon$ — относительная деформация, равная отношению удлинения (сжатия) к первоначальной длине тела $x/l$; $\sigma$ — напряжение, равное силе упругости, действующей на единицу площади поверхности, равное $F_{\text{упр}}/S$; $\text{E}$ — модуль Юнга, равный напряжению, возникающему в твёрдом теле при относительной деформации, равной единице. Подставив в (7) эти выражения, получим
$\frac{x}{l} = \frac{F_{\text{упр}}}{ES}$.
Для силы упругости имеем
$F_{\text{упр}} = \frac{ES}{l}x$. (8)
Сравнив (1) и (8) для жёсткости, получим
$k = \frac{ES}{l}$. (9)
Следовательно, жёсткость пружины обратно пропорциональна её длине, а период колебаний прямо пропорционален квадратному корню от (рис. 12).
Решение. №1 (с. 20)
Период колебаний пружинного маятника
Решение
Рассмотрим груз массой $m$, подвешенный на пружине жёсткостью $k$. В положении равновесия на груз действуют две силы, которые уравновешивают друг друга: сила тяжести $m\vec{g}$, направленная вниз, и сила упругости $\vec{F}_{упр0}$, направленная вверх. В проекции на вертикальную ось OX, направленную вниз, уравнение равновесия имеет вид:
$mg - kx_0 = 0$
где $x_0$ – растяжение пружины в положении равновесия.
При смещении груза из положения равновесия на малое расстояние $x$ вниз, результирующая сила, действующая на груз, согласно второму закону Ньютона, будет равна:
$ma_x = mg - k(x_0 + x)$
Учитывая, что $mg = kx_0$, получаем уравнение движения груза:
$ma_x = kx_0 - kx_0 - kx = -kx$
Отсюда ускорение груза:
$a_x = -\frac{k}{m}x$
Это дифференциальное уравнение гармонических колебаний, которое имеет общий вид $a_x = -\omega^2 x$, где $\omega$ – циклическая (круговая) частота колебаний. Сравнивая два выражения для ускорения, находим:
$\omega^2 = \frac{k}{m} \implies \omega = \sqrt{\frac{k}{m}}$
Период колебаний $T$ связан с циклической частотой соотношением $T = \frac{2\pi}{\omega}$. Подставив выражение для $\omega$, получим формулу для периода колебаний пружинного маятника.
Ответ: $T = 2\pi\sqrt{\frac{m}{k}}$.
Параллельное соединение пружин
Решение
При параллельном соединении двух пружин с жёсткостями $k_1$ и $k_2$ (рис. 11 в документе) и смещении груза на расстояние $x$, обе пружины деформируются на одинаковую величину $x$. Суммарная сила упругости, действующая на груз, равна сумме сил упругости, создаваемых каждой пружиной:
$F_{общ} = F_1 + F_2 = -k_1x - k_2x = -(k_1 + k_2)x$
Такая система эквивалентна одной пружине с эффективной жёсткостью $k_{эфф}$, для которой $F_{общ} = -k_{эфф}x$. Отсюда следует, что эффективная жёсткость при параллельном соединении равна:
$k_{эфф} = k_1 + k_2$
Период колебаний для такой системы определяется подстановкой $k_{эфф}$ в общую формулу периода.
Ответ: $T = 2\pi\sqrt{\frac{m}{k_1 + k_2}}$.
Последовательное соединение пружин
Решение
При последовательном соединении двух пружин с жёсткостями $k_1$ и $k_2$ (рис. 12 в документе) сила, растягивающая обе пружины, одинакова: $F = F_1 = F_2$. Общее удлинение системы $x$ равно сумме удлинений каждой пружины: $x = x_1 + x_2$.
Из закона Гука для каждой пружины имеем $x_1 = F/k_1$ и $x_2 = F/k_2$. Тогда общее удлинение:
$x = \frac{F}{k_1} + \frac{F}{k_2} = F \left( \frac{1}{k_1} + \frac{1}{k_2} \right)$
Для эквивалентной пружины с эффективной жёсткостью $k_{эфф}$ выполняется соотношение $F = k_{эфф}x$. Отсюда $x = F/k_{эфф}$. Сравнивая выражения для $x$, получаем:
$\frac{1}{k_{эфф}} = \frac{1}{k_1} + \frac{1}{k_2} = \frac{k_1 + k_2}{k_1 k_2}$
Следовательно, эффективная жёсткость при последовательном соединении равна:
$k_{эфф} = \frac{k_1 k_2}{k_1 + k_2}$
Период колебаний для данной системы равен:
Ответ: $T = 2\pi\sqrt{\frac{m}{k_{эфф}}} = 2\pi\sqrt{\frac{m(k_1 + k_2)}{k_1 k_2}}$.
Зависимость периода колебаний от параметров пружины
Решение
Жёсткость пружины $k$ зависит от её геометрических размеров и материала. Связь между напряжением $\sigma$ и относительной деформацией $\varepsilon$ для упругой деформации даётся законом Гука в форме $\sigma = E\varepsilon$, где $E$ — модуль Юнга материала.
Напряжение $\sigma$ — это сила упругости $F_{упр}$, отнесённая к площади поперечного сечения проволоки $S$: $\sigma = \frac{F_{упр}}{S}$.
Относительная деформация $\varepsilon$ — это отношение удлинения пружины $x$ к её первоначальной длине $l$: $\varepsilon = \frac{x}{l}$.
Подставляя эти выражения в закон Гука, получаем:
$\frac{F_{упр}}{S} = E \frac{x}{l}$
Отсюда выражаем силу упругости:
$F_{упр} = \frac{ES}{l}x$
Сравнивая это выражение с $F_{упр} = kx$, находим выражение для жёсткости пружины:
$k = \frac{ES}{l}$
Видно, что жёсткость пружины обратно пропорциональна её длине. Подставим это выражение в формулу для периода колебаний:
$T = 2\pi\sqrt{\frac{m}{k}} = 2\pi\sqrt{\frac{m}{ES/l}} = 2\pi\sqrt{\frac{ml}{ES}}$
Таким образом, период колебаний пружинного маятника прямо пропорционален квадратному корню из длины пружины ($T \propto \sqrt{l}$).
Ответ: Жёсткость пружины определяется её параметрами как $k = \frac{ES}{l}$. Период колебаний зависит от длины пружины как $T = 2\pi\sqrt{\frac{ml}{ES}}$.
Другие задания:
Помогло решение? Оставьте отзыв в комментариях ниже.
Присоединяйтесь к Телеграм-группе @top_gdz
ПрисоединитьсяМы подготовили для вас ответ c подробным объяснением домашего задания по физике за 11 класс, для упражнения номер 1 расположенного на странице 20 к тетради для лабораторных работ серии классический курс 2010 года издания для учащихся школ и гимназий.
Теперь на нашем сайте ГДЗ.ТОП вы всегда легко и бесплатно найдёте условие с правильным ответом на вопрос «Как решить ДЗ» и «Как сделать» задание по физике к упражнению №1 (с. 20), автора: Парфентьева (Наталия Андреевна), ФГОС (старый) базовый и углублённый уровень обучения учебного пособия издательства Просвещение.