Номер 132, страница 237 - гдз по физике 10-11 класс задачник Гельфгат, Генденштейн

Авторы: Гельфгат И. М., Генденштейн Л. Э., Кирик Л. А.
Тип: Задачник
Издательство: Илекса
Год издания: 2008 - 2025
Уровень обучения: профильный
Цвет обложки: красный лупа, парень едет на велосипеде
ISBN: 978-5-89237-252-7
Популярные ГДЗ в 10 классе
Олимпиадные задачи. 32. Электромагнитная индукция. Магнитное поле. Электродинамика - номер 132, страница 237.
№132 (с. 237)
Условие. №132 (с. 237)
скриншот условия

O32. Через катушку (см. задачу О31) течет постоянный ток. В момент $t_0$ источник тока отключают и катушку замыкают накоротко (см. рисунок). Как выглядит график зависимости силы тока от времени? Каково характерное время $\tau$ убывания тока в цепи?
☑ См. рисунок; $\tau \sim L/R$.
Решение. График зависимости $I(t)$ показан на рисунке (ср. с задачей О31). Оценить время $\tau$ можно, например, методом размерностей: $\tau$ может зависеть от $L, R$ и, возможно, от силы тока $I_0$ в момент $t_0$. Единицы измерения этих величин: $\text{1}$ Гн $= 1$ Ом $\cdot$ с, $\text{1}$ Ом и $\text{1}$ А. Величину, имеющую размерность времени, можно получить только одним способом — разделив $\text{L}$ на $\text{R}$. Значит, $\tau \sim L/R$. Как видим, $\tau$ не зависит от $I_0$. Можно получить этот результат и иначе: за время $\tau$ должно выделиться количество теплоты $Q \sim I_0^2 R \tau$, сравнимое с начальной энергией магнитного поля тока $W = LI_0^2 / 2$. Отсюда также получаем $\tau \sim L/R$.
Решение. №132 (с. 237)
Решение
Как выглядит график зависимости силы тока от времени?
До момента времени $t_0$ через катушку, подключенную к источнику, течет постоянный ток $I_0$. Поскольку ток постоянен, его производная по времени равна нулю ($dI/dt = 0$), и, следовательно, ЭДС самоиндукции в катушке отсутствует: $\mathcal{E}_L = -L \frac{dI}{dt} = 0$. График тока в этот промежуток времени представляет собой горизонтальную линию $I(t) = I_0$.
В момент времени $t_0$ источник отключают и катушку замыкают накоротко. В соответствии с явлением самоиндукции (электромагнитной инерции), ток в катушке не может измениться мгновенно. Поэтому сразу после замыкания, в момент $t = t_0^+$, сила тока в катушке сохраняет свое прежнее значение $I_0$.
При $t > t_0$ цепь представляет собой замкнутый контур, состоящий из катушки индуктивности $L$ и ее собственного сопротивления $R$ (или внешнего сопротивления, на которое она замкнута). Энергия магнитного поля, запасенная в катушке ($W = LI_0^2/2$), начинает расходоваться, выделяясь в виде тепла на сопротивлении $R$.
Применим второе правило Кирхгофа для этого замкнутого контура. Сумма падений напряжений на элементах контура равна нулю. Падение напряжения на сопротивлении равно $U_R = IR$, а на индуктивности — $U_L = L \frac{dI}{dt}$.
Уравнение для контура имеет вид:
$L \frac{dI}{dt} + IR = 0$
Это линейное однородное дифференциальное уравнение первого порядка. Для его решения разделим переменные:
$\frac{dI}{I} = -\frac{R}{L} dt$
Проинтегрируем это выражение, учитывая начальное условие: в момент $t_0$ ток был равен $I_0$.
$\int_{I_0}^{I(t)} \frac{dI'}{I'} = \int_{t_0}^{t} -\frac{R}{L} dt'$
$\ln(I(t)) - \ln(I_0) = -\frac{R}{L}(t - t_0)$
$\ln\left(\frac{I(t)}{I_0}\right) = -\frac{t - t_0}{L/R}$
Выражая $I(t)$, получаем закон изменения тока со временем:
$I(t) = I_0 e^{-\frac{t - t_0}{L/R}}$
Эта функция описывает экспоненциальное убывание тока от начального значения $I_0$ до нуля.Таким образом, график зависимости $I(t)$ состоит из двух частей:
1. При $t < t_0$ — горизонтальная прямая $I = I_0$.
2. При $t \ge t_0$ — экспоненциально убывающая кривая, начинающаяся в точке $(t_0, I_0)$ и асимптотически стремящаяся к нулю. Это в точности соответствует графику на рисунке.
Ответ: График зависимости силы тока от времени представляет собой горизонтальную линию $I = I_0$ до момента $t_0$, а затем, при $t \ge t_0$, ток убывает по экспоненциальному закону $I(t) = I_0 e^{-(t - t_0)/(L/R)}$, асимптотически приближаясь к нулю.
Каково характерное время убывания тока в цепи?
Характерное время убывания (или постоянная времени) $\tau$ для экспоненциального процесса — это время, за которое измеряемая величина уменьшается в $e$ раз ($e \approx 2.718$ — основание натурального логарифма).
Из полученного ранее закона изменения тока $I(t) = I_0 e^{-\frac{t - t_0}{L/R}}$ видно, что показатель экспоненты имеет вид $-(t-t_0)/\tau$. Сравнивая это выражение со стандартной формой, мы напрямую определяем постоянную времени для данной цепи:
$\tau = \frac{L}{R}$
Физический смысл постоянной времени $\tau$ состоит в том, что за промежуток времени, равный $\tau$, ток в цепи уменьшается до значения $I_0/e$. Проверим это, подставив $t = t_0 + \tau$:
$I(t_0 + \tau) = I_0 e^{-\frac{(t_0 + \tau) - t_0}{\tau}} = I_0 e^{-\frac{\tau}{\tau}} = I_0 e^{-1} = \frac{I_0}{e} \approx 0.37 I_0$
Этот же результат можно получить из соображений размерности, как предложено в условии. Характерное время $\tau$ должно определяться параметрами цепи: индуктивностью $L$, сопротивлением $R$ и, возможно, начальным током $I_0$. Запишем их единицы измерения в системе СИ (через основные единицы вольт, ампер, секунда):
Размерность индуктивности: $[L] = 1 \text{ Гн} = 1 \frac{В \cdot с}{А}$.
Размерность сопротивления: $[R] = 1 \text{ Ом} = 1 \frac{В}{А}$.
Размерность силы тока: $[I_0] = 1 \text{ А}$.
Мы ищем комбинацию $L^a R^b I_0^c$, которая имела бы размерность времени, т.е. секунд (с).
$[с] = \left(\frac{В \cdot с}{А}\right)^a \left(\frac{В}{А}\right)^b (А)^c = В^{a+b} \cdot с^a \cdot А^{-a-b+c}$
Приравнивая показатели степеней для каждой единицы измерения, получаем систему уравнений:
Для секунд (с): $a = 1$.
Для вольт (В): $a+b = 0 \implies 1+b = 0 \implies b = -1$.
Для ампер (А): $-a-b+c = 0 \implies -1 - (-1) + c = 0 \implies c = 0$.
Следовательно, единственная комбинация этих величин, имеющая размерность времени, — это $L^1 R^{-1} I_0^0 = L/R$. Это подтверждает, что характерное время затухания тока в LR-цепи пропорционально $L/R$ и не зависит от начальной силы тока.
Ответ: Характерное время убывания тока в цепи равно $\tau = L/R$.
Другие задания:
Помогло решение? Оставьте отзыв в комментариях ниже.
Присоединяйтесь к Телеграм-группе @top_gdz
ПрисоединитьсяМы подготовили для вас ответ c подробным объяснением домашего задания по физике за 10-11 класс, для упражнения номер 132 расположенного на странице 237 к задачнику 2008 года издания для учащихся школ и гимназий.
Теперь на нашем сайте ГДЗ.ТОП вы всегда легко и бесплатно найдёте условие с правильным ответом на вопрос «Как решить ДЗ» и «Как сделать» задание по физике к упражнению №132 (с. 237), авторов: Гельфгат (Илья Маркович), Генденштейн (Лев Элевич), Кирик (Леонид Анатольевич), профильный уровень обучения учебного пособия издательства Илекса.